按导光机理来说，PCF能够分为两类：折射率导光机理和光子能隙导光机理。
周期性弊端的纤芯折射率（石英玻璃）和周期性包层折射率（空气）之间有肯定差距，从而使光能够在纤芯中传布，这种结构的PCF导光机理依然是全内反射，但与通例G.652光纤有所分歧，由于包层蕴含空气，所以这种机理称为改进的全内反射，这是由于空芯PCF中的幼孔尺寸比传导光的波长还幼的缘故[3]。
理论上求解光波在光子晶体中的本征方程即可导出实芯和空芯PCF的传导前提，即光子能隙导光理论。如图2所示，光纤中心为空芯，固然空芯折射率比包层石英玻璃低，但仍能保障光不折射出去，这是由于包层中的幼孔点阵组成光子晶体。当幼孔间距和幼孔直径满足肯定前提时，其光子能隙领域内就能阻止相应光传布，光被限度在中心空芯之内传输。很近有钻研批注，这种PCF可传输99%以上的光能，而空间光衰减极低，光纤衰减只有尺度光纤的1/2～1/4[4]。
3、光子晶体光纤的参数个性
空心光子晶体光纤中的光是在由周期性摆放的硅资料空气孔围成的空心中传输。由于只有很少一部门光在硅资猜中传输，所以相对于通例光纤来说，资料的非线性效应显著降低，损耗也大为削减。据预测，空心光子晶体光纤很有或许成为下一代超低损耗传输光纤，在不久的将来，空心光子晶体光纤将宽泛利用于光传输，脉冲整形和压缩，传感光学和非线性光学中。目前，已开发出多种商用空心光子带隙光纤，波长覆盖440nm~2000nm。
高非线性光子晶体光纤中的光是在由周期性摆放的硅资料空气孔围成的实心硅纤芯中传输。通过选择相应的纤芯直径，低色散波长能够选定在可见光和近红表波长领域（670nm~880nm），使得这些光纤出格适合于选取掺钛蓝宝石激光或Nb3+泵浦激光光源的超陆续光产生器[6]。Blazephotonics的光子晶体光纤非线性效应可达245W-1km-1，可用于频率怀抱学、光谱学或光学有关拍摄学中超陆续光产生器。
通例单模光纤现实上是波长比二次模截止波长幼的多模光纤，而宽带单模光子晶体光纤是真正意思上的单模光纤。这种个性是由于其包层由周期性摆放的多孔结构组成。Blazephotonics的宽带单模光子晶体光纤的损耗低于0.8dB/km，重要用于空间单模场宽带辐射传输，短波长光传输，传感器和过问仪。
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